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TT: Tiefe Temperaturen

TT 6: Postersitzung I: Mesoskopie(1-21), amorphe Metalle und Defektsysteme(22-29), Kryotechnik, Kernmagnetismus(30-37), festes N₂(38), Quantenflüssigkeiten und -kristalle(39-48), dünne supraleitende Filme(49-68), schwere Fermionen und Kondosysteme(69-92), Fullerene(93-94)

TT 6.70: Poster

Dienstag, 18. März 1997, 09:30–13:00, Z1

Konventionelle Supraleitung in U_1−xTh_xBe₁₃? — •E.-W. Scheidt¹, T. Schreiner¹ und G.R. Stewart^1,2 — ¹Institut für Physik, Universität Augsburg, 86135 Augsburg, Deutschland — ²Department of Physics, University of Florida, Gainesville, FL 32611, USA

In U_1−xTh_xBe₁₃ werden im Phasendiagramm (T_c vs. x) vier supraleitende Phasen diskutiert, die durch die Kombination zweier Ordnungsparameter (Δ ₁, Δ ₂) beschrieben werden können. Zur näheren Charakterisierung der supraleitenden Phasen wurden spezifische Wärmemessungen an U_1−xTh_xBe₁₃ und U_0.97−yTh_0.03(Gd,La)_yBe₁₃ durchgeführt. Dotieren mit magnetischem Gd führt zur stärkeren linearen Absenkung von T_c1 als mit unmagnetischem La. T_c2 bleibt bei La-Dotierung konstant, während es bei 1 % Gd-Dotierung unterdrückt wird. Die Absenkung von Δc bei T_c1 relativ zu T_c1 kann im Rahmen von Modellen für BCS-Supraleiter verstanden werden. Dieses gilt nicht bei T_c2. Die Temperaturabhängigkeit beider Phasenübergänge werden mit der eines schwach gekoppelten BCS-Supraleiters verglichen. Unsere Ergebnisse legen die Vermutung nahe, daß der obere Übergang ein Übergang zu konventioneller Supraleitung ist. Diese Interpretation unterstützt im Wesentlichen das Modell von Kumar und Wolfle.